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Die Trommelfellgleichung und das ebene Pendel hatten die Form
 |
(5.33) |
mit Anfangsbedingungen
Dabei lauten die Entsprechungen
Trommelfell:
 |
Auslenkung |
 |
Zeit |
Pendel:
 |
Auslenkungswinkel |
 |
Zeit |
Definiert man nun die Größen
so geht (
) über in das Gleichungssystem von
Differentialgleichungen 1. Ordnung.
mit Anfangsbedingungen
in Vektorschreibweise mit
wird daraus
 |
(5.34) |
mit Anfangsbedingung
.
Analog läßt sich eine Gleichung
-ter Ordnung
 |
(5.35) |
in ein System von Gleichungen 1. Ordnung
umwandeln. Deshalb wird im Folgenden nur noch eine Gleichung 1.
Ordnung betrachtet.
Im einfachsten Fall ist also die Gleichung
 |
(5.36) |
zu lösen.
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© R.Hilfer et al., ICA-1, Univ. Stuttgart
28.6.2002